Cálculo de las secciones eficaces de fotoabsorción ligado-ligado, para plasmas densos y calientes, usando potenciales analíticos

A:~2 95 CÁLCULO DE LAS SECCIONES EFICACES DE FOTOABSORCIÓN LIGADOLIGADO, PARA PLASMAS DENSOS YCALIENTES, USANDO POTENCIALES ANALÍTICOS P. Martel 1.2, J.M. Gil 1.2, J. García 1, E. Mínguez 2y L. Doreste 1.2 (1) Deprntamento de Física, Universidad de Las Palmas de Gran Canaria (2) Instituto de FusiÓll Nuclear, Universidad Politécnica de Madrid Bcálculo de las secciones eficaces de fotoabsorción es de gran importancia para determinar las propiedades ópticas de plasmas densos ycalientes en equilibrio local ~rmodinámico. Ésta se puede expresar como .en donde llúJ es la energía del fotón absorbido ycada uno de los sumandos son respectivamente: sección eficaz de fotoabsorción ligado-ligado, ligado-libre, libre-libre, :Compton yde creación de pares. La influencia de la estructura atómica en estos procesos es más acentuada en los correspondientes ala fotoabsorción ligado-ligado y ltgado-Iibre, Que es en donde intervienen electrones ligados. En este trabajo se calculan las secciones eficaces de fotoabsorción ligado-ligado con potenciales analíticos para átomos eiones aislados, así como con potenciales analíticos que contienen efectos de densidad ytemperatura, cuyas expresiones son u (r) = - 2. { (N - l)r/J (r) +Z - N+ 1} rle-a,r., siN ¿12 r/J(r)= (1-a 2 r)ea ,r siS-:;,N-:;,lloN=2,3 e -0,1' si 4 -:;, N -:;, 7 j (ea /) +aIB)/ lo siN~12 U(r)=-~{(N-l)~'(r)+(Z-N)e-ar+l} ~'(r)= (1-a;r)ea ,r si8~N~lloN=2,3 e -a,r si 4 ~ ~ 7 donde al ,a 2 ,a 3son parámetros que hemos ajustado en función de Z(Martel el al., 1995), a es el radio inverso de Debye-Hückel y el resto de parámetros vienen dados en función de los anteriores en (Gil el al.1995) El cálculo de la sección eficaz de fotoabsorción ligado-Iigado se hace considerando un conjunto de configuraciones, generado apartir de la configuración media obtenida por un modelo autoconsistente (Mínguez yFalquina, 1992). En donde 96 A4-2 el peso estadístico asociado acada una de estas configuraciones, p( a), se ha calculado usando la fórmula de Argo yHuebner (1976). Así, para cada configuraciones, a, se determina la sección eficaz de fotoabsorción Iigado-Iigado, O';b (11W ), de la siguiente expresión: 2 bb ;;re ~ ~ O'a (11 W)= -L. L.n¡afija F (11 W) me ¡ j=i+\ en donde nia es el número de electrones en el nivel i, fija es la fuerza de oscilador de la transición ij yFes la función de line broadening shape que tiene en cuenta los ensanchamientos de niveles natural, Doppler ycolisional. La sección eficaz de fotoabsorción Iigado-Iigado para todo el plasma es a Los cálculos se han hecho para plasmas de hierro en distintas condiciones de densidad ytemperatura. Los resultados obtenidos con los potenciales analíticos para el caso aislado son comparados con los realizados con un modelo autoconsistente que considera las mismas configuraciones, ylas resuelve también para átomos aislados. Por último se analiza el efecto que tiene sobre la sección eficaz Iigado-Iigado la estructura atómica del ion no aislado. Referencias Argo, M.F. and Huebner, W.F. (1976), JQRST, 16,1091. Gil, J.M., Martel, P, Mínguez, E. yDoreste (1995), publicado en este libro Martel, P., Doreste, L., Minguez, E. and Gil, J.M. (1995), .H)f<ST, Acept;]do para su publicación. Mínguez, E. and Falquina, R. (1992), Laser Part. Beams, 10 (4), 651.